Вначале рассмотрим диск, к которому приложена сила F в точке A. Переместим силу F так, чтобы ее точка приложения оказалась в точке B. Процесс параллельного перемещения силы Очевидно, что в результате параллельного переноса силы появляется момент, равный произведению исходной силы на расстояние переноса. То же самое проделаем и для внецентренно приложенной к колонне силы. Только в этом случае будем перемещать ее дважды. Вначале переместим точку приложения силы на Fy, так, чтобы она оказалась на оси X, а затем на Fx, чтобы она оказалась на продольной оси колонны Z. В результате такого двойного переноса появляются два момента — момент относительно оси X (��=���Mx=FyF) и момента относительно оси У (��=���My=FxF). Перенос внецентренно приложенной силы на продольную ось Z Для удобства рассмотрим внецентренно сжатый стержень прямоугольного поперечного сечения. Это удобно, потому, что заранее известны положения главных центральных осей инерции, которыми будут оси симметрии сечения. В результате такого переноса кроме центрально приложенной силы F появятся еще два момента Mx и My. Так как эти моменты относительно поперечных осей, то они являются изгибающими. �=�;��=���;��=���N=F;Mx=FyF;My=FxF Таким образом, внецентренное растяжение (сжатие) приводится к трем простым видам сопротивления — центральному растяжению (сжатию) и двум чистым изгибам. Используя принцип независимости действия сил, вычислим напряжения в произвольной точке поперечного сечения стержня от каждого внутренней силы отдельно и сложим их. �=�от�+�от��+�от��σ=σотN+σотMx+σотMy или �=��+�����+�����σ=AN+IxMxy+IyMyx Где: N — продольная сила, равная внецентренно приложенной равнодействующей всех сил, приложенных к колонне �=±�N=±F. Если колонна внецентренно растянута, то принимаем знак «плю», если внецентренно сжата, то принимаем знак «минус». Mx,My — изгибающие моменты, вызванные эксцентриситетом приложения равнодействующей силы. | |
Просмотров: 125 | |